Потокът на вектора на магнитната индукция
Поток на магнитната индукция (магнитен поток) чрез DS този район се нарича etsya скаларна физическо количество, равно
където Вп = Bcosa - проекция на вектора в посока перпендикулярна на DS повърхността (А - ъгъл между вектори п и В), DS = DSn - вектор, чийто модул е DS. и неговата посока съвпада с посоката normalin на сайта. Векторът поток може да бъде или положителен или отрицателен зависимост от Коза на знак (определена чрез избора на положителната посока на нормалната N).
вектора на потока, свързан с верига, през която протича ток. В този случай, положителната посока на нормалата на контура, свързана с текущия правилото за десняк винт. Така магнитния поток, генериран от повърхността на контура, определен от тях е винаги положителен.
Вектор FB магнитен поток през всяка повърхност S е равна на
За равномерно поле и плоска горна повърхност, която е перпендикулярна на-тор В, Вп = В = CONST и
Тази формула определя единица на магнитния поток Weber (Vb):
Wb 1 - магнитен поток преминава през повърхността на планарна на 1 м 2 е равномерно Ing перпендикулярна та магнитно поле, индукцията е равно на 1 тесла (1 Wb = 1 T # 8729; m 2).
Гаус теорема за поле B
теорема Гаус "на поле вектор Б. поток на магнитната индукция чрез всяка затворена повърхност е нула:
Тази теорема отразява липсата на магнитни такси, с което магнитния поток линии имат няма начало и край и са затворени.
Работата за преместване на диригента и настоящ рамка в магнитно
Работата по движение на проводник в магнитно поле. Naprovodnik с ток в магнитно напрегнатостта на полето се определя от закона на Ампер. Ако проводникът не е фиксирана (например, от едната страна на веригата е направен под формата на подвижни джъмпери ris.15.11), след което по силата на ампера тя ще се премести в магнитно поле.
Вследствие на това магнитното поле действа на движещ се диригент.
За да се определи тази статия ние считаме дължина проводник л с ток I (тя може да се движи свободно), който се поставя по един и същ външно магнитно поле dikulyarnoe перпендикулярна съединение самолет. Силата, посоката на която се определя от правилото на лявата ръка, а стойността - на закона на Ампер, равен
Под влиянието на тази сила проводник паралелно повторно седалка до себе си по-остри от DX от позицията, от 1 до позиция 2. работата, извършена от магнитното поле е равна на
където L DX = DS - площ преминава от проводника при движението му в магнитно поле, В DS = dF- поток на магнитната индукция, областта на пиърсинг.
По този начин, на функционирането на движещи токопровеждащите проводник в магнитно поле се произвежда-niju на ток I F. палци движи водач на магнитния поток. Получава Най формула важи за произволна посока на вектор V.
Работата по пътя на изместване с ток в магнитно поле. Ние изчисляваме работата по движението на затворен кръг с постоянна-ком Аз в магнитно поле. Да приемем, че М е преместен в схема равнината на чертежа и в резултат на безкрайно движение отнема позиция М "Изображения ris.15.12-изрази по прекъснатата линия. Посоката на ток в контур (по часовниковата стрелка) и магнитно поле (перпендикулярно на равнината на чертежа - за чертежа) е показана на фигурата. Contour М психически разделена на две свързани в краищата на проводника: ABC и CD А.
DA работа, извършена от Ампер сили, когато обмисля преместването кон-турне в магнитното поле е равна на алгебричната сума за движението на прякорите на тел-ABC (DA1) и CDA (DA2), т. Е.
Силата, приложена част контур CDA, образуват с посоката на отместване депозитите на остри ъгли, така че работата се извършва чрез DA2> 0. Според (15.22), тази работа е продукт на ток I във веригата на проводника пресича от магнитния поток CDA. CDA проводник преминава, докато се движат през dF0 повърхност поток, образуван в цвят ipotok dF2. пиърсинг на контура в крайно положение. Ето защо,
Силите, действащи върху веригата част под формата на ABC с посоката на движение на тъпи ъгли, така че тяхната работа се извършва от DA1 <0. Проводник АВС пересекает
време на движението си през потока dF0 повърхност, образувана в цвят, и поток DF1 пиърсинг контур в първоначалната позиция. Ето защо,
Замествайки (15.24) и (15.25) до (15.22), ние получаваме израз за елементарна работа:
където dF2 - DF1 DF = ¢ - промяна на магнитния поток през зоната, ограничена от линия с ток. По този начин,
Интегриране на експресията (14,25), ние определяме, извършена от силите на ампера, ограничен произволен контур изместване в магнитно поле работата:
т.е. действие на придвижване затворен против турне с ток в магнитно поле е равна на произведението на тока в контура за промяна на магнитния поток, свързан с веригата. Уравнение (15.27) остава валиден за контура на всяка форма в произволна про-магнитно поле.